Преобразование потенциальной энергии в кинетическую примеры. Превращение энергии: закон сохранения энергии

2.9. Закон сохранения и превращения энергии в механике. @

Преобразование потенциальной энергии в кинетическую примеры. Превращение энергии: закон сохранения энергии

В 1748 г. М.В.Ломоносовсформулировал закон сохранения материии движе­ния. Через 100 лет Р.Майер иГ.Гельмгольц дали количественнуюформулировку за­кона сохранения ипревращения энергии.

Взамкнутой системе энергия можетпе­реходить из одних видов в другиеи передаваться от одного тела другому,но об­щее количество энергии остаетсянеизменным. В природе и технике постоян­ноимеют место превращения одних видовэнергии в другие.

Например, в электро­двига­теляхэлектрическая энергия переходит вмеханическую, в ядерном реакторе ядернаяэнергия переходит в тепловую, затем вмеханическую и электромагнитную, прифо­тоэффекте – электромагнитная вэлектрическую и т.д.

Однако следуетиметь в виду, что одновременно можетпроисходить несколько типов превращенийэнергии, например, обычно некотораячасть энергии непременно пре­вращаетсяво внутреннюю (тепловую) энергию вещества(в энергию теплового движения молекул).Но всегда общий запас энергии системыв любой момент времени оста­етсянеизменным.

Закон сохранения ивзаимопревращения энергии являетсявсеобщим законом природы, не имеющимисключений; если он как бы нарушаетсяв эксперименте, значит что-то не учтено.

Законсохранения механическойэнергииформулируетсяследующим об­ра­зом: Если в замкнутойсистеме действуют консервативные силы,то механи­ческая энергия не переходитв другие виды и остается постоянной вовремени (при этом возможен переходпотенциальной энергии в кинетическуюи наоборот).

Продемонстрируемдействие этого закона на примересвободного падения тела.

П

Рис.2.12. Используемые в примере, направления для координат, скорости и ускорения свободного падения.

ример: Пусть теломассой mначинает падать вниз с высоты h.

Рассчитаемего механическую энергию в различныемоменты времени. В начальный моментвремени, в верхней точке его механическаяэнергия равна mgh(Ек=0 так как начальная скорость равнанулю).

Еслине учитывать силы трения о воздух, то влюбой следующий момент времени tкоординату и скорость тела можнорассчитать с помощью законов кинематикидля равноускоренного движения сускорением свободного падения g(см. рис.2.12): z = h  ‑ gt2/2, v  = ‑ gt.

Механическаяэнергия в этот момент времени будетравна

Ем= Еп+ Ек= mgz+ mv2/2 = mg(h– gt2/2) + m(gt)2/2 = mgh,т.е. равна энергии в начальный моментвремени. Отсюда видно, что механическаяэнергия не меняется со временем. Еслиже рассматривать и действие сил трения,то окажется, что механическая энергиятела при движении уменьшается. Этообъясняется частичным превращением еево внутреннюю (тепловую) энергию воздухаи самого тела.

3.1. Основные характеристики динамики вращательного движения. @

Дляописания вращательногодвиженияиспользуются следующие па­раметры :моментинерции J,момент силы ,момент импульса тела.Ана­ло­гами их в поступательномдвиженииявляются масса m,сила ,импульс тела.

Моментинерции материальной точки относительнонекоторой оси есть ска­лярная физическаявеличина равная произведению массыэтой точки на квадрат кратчайшего рас­стояния от нее до оси вращения .

Ч

Рис.3.1.Иллюстрация к теореме Штейнера.

тобы рассчитать момент инерциитвердого тела, его мысленно разбиваютнаnматериальных точек с массами m1,m2,…,mn,находящихся на расстояниях r1,r2,…,rnот оси вращения.

Момент инерции твердого тела J,вращающегося вокруг неподвижной осира­вен алгебраической сумме моментовинерции всех точек, из которых состоиттело .При непрерывном распределении масстела эта сумма сводится к интегралу ,гдеV – объемтела, r – кратчайшеерасстояние от точки до оси вращения.

Наосновании этой формулы рассчитываютсямоменты инерции тел различной формы.

Например: 1) полый тонкостенный цилиндрили обруч радиуса R,массой mи осью вра­ще­ния, совпадающей сосью симметрии ;2) сплошной цилиндр или диск радиусаR,массой mи осью вращения, совпа­дающей с осьюсимметрии ;3) шар радиусаR,массой mи осью вращения, проходящей через егоцентр .Приведенные примеры показывают, чтомомент инерции тела зависит от егомассы, формы, геометрических размеров,его расположения относительно осивра­щения, распределения массы пообъему тела.

Расчетмоментов инерции тел относительно осей,не совпадающих с осью сим­метрии болеесложен.

В таких случаях применяетсятеоремаШтейнера: мо­мент инерции любого телаотносительно произвольной оси ООравен сумме момента инерции этого телаJOотносительно оси АА, параллельной данной и проходящей черезцентр масс тела С, и произведения массытела на квадрат расстояния между осями(рис.3.1) .

Моментомсилы относительно неподвижной точки Оназывается вектор­ная физическаявеличина, равная векторному произведениюрадиуса-вектора,про­веденного из точки О в точкуприложения силы, на век­тор силы:.

Рис.3.2. Момент силы относительно непод­вижной точки.

Направление перпендикулярно плоскости, в которойлежат вектораи.Его направление совпада­ет с направлениемпоступательного движения правого винтапри его вращении отк(рис.3.2). Модуль моментасилы

,- плечо силы – кратчайшее расстояниемежду линией действия силы и точкой О.Если к точке А приложено несколько сил,то результирующийбудет равен векторной сумме моментовслагаемых сил:

Моментсилы, действующей на тело относительнонеподвижной оси z,есть ска­лярная величина Mz,равная проекции на эту ось векторамомента силы, опреде­ленно­гоотносительно произвольной точки Оданной оси z(рис.3.3) .

Рис.3.3. Момент силы относительно непод­вижной оси.

Значение моментаMzне зависит от положения точки О на осиz.Если ось  zсовпа­дает с направлением вектора ,то момент силы равен.

Моментимпульса (количества движения)матери­альной точки А относительнонеподвижной точки О есть векторнаяфизическая величина, определяемаявекторным произведением двух векторов:радиуса-вектора,прове­денного из точки О в точку А, иимпульса материальной точки                

        .

Направлениевектора совпадает с направлением посту­па­тельногодвижения правого винта при его вращенииотк(рис.3.4).

Рис.3.4. Момент им­пульса относительно неподвижной точки.

Модуль вектора ,- угол между векторами и,l– плечо вектора (или)относительно точки О.

Моментомимпульса точки относительно неподвиж­нойоси zназывается скалярная величина Lzравная проек­ции на эту ось векторамо­мента импульса, определенногоотносительно произволь­ной точки Оданной оси ,гдеугол между вектороми осьюz.

Моментимпульса твердого тела есть векторнаясумма мо­ментов импульса всех точек,из которых состоит тело. Если числоточек системы равно n,тогда .

Привращательном движении твердого телавокруг неподвижной оси угловые скоростивсех его точек равны, угол между векторамииравени все векторана­правлены по оси вращения в однусторону. Отсюда модуль векторатела равен,,

.

Моментимпульса твердого тела, вращающегосявокруг неподвижной оси, равен произведениюмомента инерции этого тела относительнотой же оси на угловую скорость. Направлениявекторов исовпадают и.

Источник: https://studfile.net/preview/2033473/page:8/

Закон сохранения энергии

Преобразование потенциальной энергии в кинетическую примеры. Превращение энергии: закон сохранения энергии
Подробности Категория: Механика 20.08.2014 21:02 45812

Закон сохранения энергии утверждает, что энергия тела никогда не исчезает и не появляется вновь, она может лишь превращаться из одного вида в другой. Этот закон универсален. В различных разделах физики он имеет свою формулировку. Классическая механика рассматривает закон сохранения механической энергии.

Полная механическая энергия замкнутой системы физических тел, между которыми действуют консервативные силы, является величиной постоянной. Так формулируется закон сохранения энергии в механике Ньютона.

Замкнутой, или изолированной, принято считать физическую систему, на которую не действуют внешние силы.

В ней не происходит обмена энергией с окружающим пространством, и собственная энергия, которой она обладает, остаётся неизменной, то есть сохраняется.

В такой системе действуют только внутренние силы, и тела взаимодействуют друг с другом. В ней могут происходить лишь превращения потенциальной энергии в кинетическую и наоборот.

Простейший пример замкнутой системы – снайперская винтовка и пуля.

Виды механических сил

 

Силы, которые действуют внутри механической системы, принято разделять на консервативные и неконсервативные.

Консервативными считаются силы, работа которых не зависит от траектории движения тела, к которому они приложены, а определяется только начальным и конечным положением этого тела. Консервативные силы называют также потенциальными. Работа таких сил по замкнутому контуру равна нулю. Примеры консервативных сил – сила тяжести, сила упругости.

Все остальные силы называются неконсервативными. К ним относятся сила трения и сила сопротивления. Их называют также диссипативными силами.

Эти силы при любых движениях в замкнутой механической системе совершают отрицательную работу, и при их действии полная механическая энергия системы убывает (диссипирует). Она переходит в другие, не механические виды энергии, например, в теплоту.

Поэтому закон сохранения энергии в замкнутой механической системе может выполняться, только если неконсервативные силы в ней отсутствуют.

Полная энергия механической системы состоит из кинетической и потенциальной энергии и является их суммой. Эти виды энергий могут превращаться друг в друга.

Потенциальная энергия

Потенциальную энергию называют энергией взаимодействия физических тел или их частей между собой. Она определяется их взаимным расположением, то есть, расстоянием между ними, и равна работе, которую нужно совершить, чтобы переместить тело из точки отсчёта в другую точку в поле действия консервативных сил.

Потенциальную энергию имеет любое неподвижное физическое тело, поднятое на какую-то высоту, так как на него действует сила тяжести, являющаяся консервативной силой. Такой энергией обладает вода на краю водопада, санки на вершине горы.

Откуда же эта энергия появилась? Пока физическое тело поднимали на высоту, совершили работу и затратили энергию. Вот эта энергия и запаслась в поднятом теле. И теперь эта энергия готова для совершения работы.

Величина потенциальной энергии тела определяется высотой, на которой находится тело относительно какого-то начального уровня. За точку отсчёту мы можем принять любую выбранную нами точку.

Если рассматривать положение тела относительно Земли, то потенциальная энергия тела на поверхности Земли равна нулю. А на высоте h она вычисляется по формуле:

Еп = h,

где m – масса тела

ɡ – ускорение свободного падения

h – высота центра масс тела относительно Земли

ɡ = 9,8 м/с2

При падении тела c высоты h1 до высоты h2 сила тяжести совершает работу. Эта работа равна изменению потенциальной энергии и имеет отрицательное значение, так как величина потенциальной энергии при падении тела уменьшается.

A = – (Eп2 – Eп1) = – ∆ Eп ,

где Eп1 – потенциальная энергия тела на высоте h1 ,

Eп2 – потенциальная энергия тела на высоте h2.

Если же тело поднимают на какую-то высоту, то совершают работу против сил тяжести. В этом случае она имеет положительное значение. А величина потенциальной энергии тела увеличивается.

Потенциальной энергией обладает и упруго деформированное тело (сжатая или растянутая пружина). Её величина зависит от жёсткости пружины и от того, на какую длину её сжали или растянули, и определяется по формуле:

Еп = k·(∆x)2/2,

где k – коэффициент жёсткости,

∆x – удлинение или сжатие тела.

Потенциальная энергии пружины может совершать работу.

Кинетическая энергия

В переводе с греческого «кинема» означает «движение». Энергия, которой физическое тело получает вследствие своего движения, называется кинетической. Её величина зависит от скорости движения.

Катящийся по полю футбольный мяч, скатившиеся с горы и продолжающие двигаться санки, выпущенная из лука стрела – все они обладают кинетической энергией.

Если тело находится в состоянии покоя, его кинетическая энергия равна нулю. Как только на тело подействует сила или несколько сил, оно начнёт двигаться.

А раз тело движется, то действующая на него сила совершает работу.

Работа силы, под воздействием которой тело из состояния покоя перейдёт в движение и изменит свою скорость от нуля до ν, называется кинетической энергией тела массой m.

Если же в начальный момент времени тело уже находилось в движении, и его скорость имела значение ν1, а в конечный момент она равнялась ν2, то работа, совершённая силой или силами, действующими на тело, будет равна приращению кинетической энергии тела.

Ek = Ek2 – Ek1

Если направление силы совпадает с направлением движения, то совершается положительная работа, и кинетическая энергия тела возрастает. А если сила направлена в сторону, противоположную направлению движения, то совершается отрицательная работа, и тело отдаёт кинетическую энергию.

Закон сохранения механической энергии

Еk1+ Еп1 = Еk2+ Еп2

Любое физическое тело, находящееся на какой-то высоте, имеет потенциальную энергию. Но при падении оно эту энергию начинает терять. Куда же она девается? Оказывается, она никуда не исчезает, а превращается в кинетическую энергию этого же тела.

Предположим, на какой-то высоте неподвижно закреплён груз. Его потенциальная энергия в этой точке равна максимальному значению. Если мы отпустим его, он начнёт падать с определённой скоростью.

Следовательно, начнёт приобретать кинетическую энергию. Но одновременно начнёт уменьшаться его потенциальная энергия.

В точке падения кинетическая энергия тела достигнет максимума, а потенциальная уменьшится до нуля.

Потенциальная энергия мяча, брошенного с высоты, уменьшается, а кинетическая энергия возрастает. Санки, находящиеся в состоянии покоя на вершине горы, обладают потенциальной энергией. Их кинетическая энергия в этот момент равна нулю.

Но когда они начнут катиться вниз, кинетическая энергия будет увеличиваться, а потенциальная уменьшаться на такую же величину. А сумма их значений останется неизменной.

Потенциальная энергия яблока, висящего на дереве, при падении превращается в его кинетическую энергию.

Эти примеры наглядно подтверждают закон сохранения энергии, который говорит о том, что полная энергия механической системы является величиной постоянной. Величина полной энергии системы не меняется, а потенциальная энергия переходит в кинетическую и наоборот.

На какую величину уменьшится потенциальная энергия, на такую же увеличится кинетическая. Их сумма не изменится.

Для замкнутой системы физических тел справедливо равенство
Ek1 + Eп1 = Ek2 + Eп2,
где Ek1, Eп1 — кинетическая и потенциальная энергии системы до какого-либо взаимодействия, Ek2 , Eп2 — соответствующие энергии после него.

Процесс преобразования кинетической энергии в потенциальную и наоборот можно увидеть, наблюдая за раскачивающимся маятником.

Нажать на картинку

Находясь в крайне правом положении, маятник словно замирает. В этот момент его высота над точкой отсчёта максимальна. Следовательно, максимальна и потенциальная энергия. А кинетическая равна нулю, так как он не движется. Но в следующее мгновение маятник начинает движение вниз.

Возрастает его скорость, а, значит, увеличивается кинетическая энергия. Но уменьшается высота, уменьшается и потенциальная энергия. В нижней точке она станет равной нулю, а кинетическая энергия достигнет максимального значения. Маятник пролетит эту точку и начнёт подниматься вверх налево.

Начнёт увеличиваться его потенциальная энергия, а кинетическая будет уменьшаться. И т.д.

Для демонстрации превращений энергии Исаак Ньютон придумал механическую систему, которую называют колыбелью Ньютона или шарами Ньютона.

Нажать на картинку

Если отклонить в сторону, а затем отпустить первый шар, то его энергия и импульс передадутся последнему через три промежуточных шара, которые останутся неподвижными. А последний шар отклонится с такой же скоростью и поднимется на такую же высоту, что и первый. Затем последний шар передаст свою энергию и импульс через промежуточные шары первому и т. д.

Шар, отведенный в сторону, обладает максимальной потенциальной энергией. Его кинетическая энергия в этот момент нулевая. Начав движение, он теряет потенциальную энергию и приобретает кинетическую, которая в момент столкновения со вторым шаром достигает максимума, а потенциальная становится равной нулю.

Далее кинетическая энергия передаётся второму, затем третьему, четвёртому и пятому шарам. Последний, получив кинетическую энергию, начинает двигаться и поднимается на такую же высоту, на которой находился первый шар в начале движения. Его кинетическая энергия в этот момент равна нулю, а потенциальная равна максимальному значению.

Далее он начинает падать и точно так же передаёт энергию шарам в обратной последовательности.

Так продолжается довольно долго и могло бы продолжаться до бесконечности, если бы не существовало неконсервативных сил.

Но в реальности в системе действуют диссипативные силы, под действием которых шары теряют свою энергию. Постепенно уменьшается их скорость и амплитуда. И, в конце концов, они останавливаются.

Это подтверждает, что закон сохранения энергии выполняется только в отсутствии неконсервативных сил.

Источник: http://ency.info/materiya-i-dvigenie/mekhanika/329-zakon-sokhraneniya-energ

Потенциальная и кинетическая энергия. Закон сохранения механической энергии – FIZI4KA

Преобразование потенциальной энергии в кинетическую примеры. Превращение энергии: закон сохранения энергии

ОГЭ 2018 по физике ›

1. Камень, упав с некоторой высоты на Землю, оставляет на поверхности Земли вмятину. Во время падения он совершает работу по преодолению сопротивления воздуха, а после касания земли — работу по преодолению силы сопротивления почвы, поскольку обладает энергией.

Если накачивать в закрытую пробкой банку воздух, то при некотором давлении воздуха пробка вылетит из банки, при этом воздух совершит работу по преодолению трения пробки о горло банки, благодаря тому, что воздух обладает энергией. Таким образом, тело может совершить работу, если оно обладает энергией.

Энергию обозначают буквой ​\( E \)​. Единица работы — ​\( [E\,] \)​ = 1 Дж.

При совершении работы изменяется состояние тела и изменяется его энергия. Изменение энергии равно совершенной работе: ​\( E=A \)​.

2.Потенциальной энергией называют энергию взаимодействия тел или частей тела, зависящую от их взаимного положения.

Поскольку тела взаимодействуют с Землёй, то они обладают потенциальной энергия взаимодействия с Землёй.

Если тело массой ​\( m \)​ падает с высоты ​\( h_1 \)​ до высоты ​\( h_2 \)​, то работа силы тяжести ​\( F_т \)​ на участке ​\( h=h_1-h_2 \)​ равна: ​\( A = F_тh = mgh = mg(h_1 — h_2) \)​ или \( A = mgh_1 — mgh_2 \) (рис. 48).

В полученной формуле ​\( mgh_1 \)​ характеризует начальное положение (состояние) тела, \( mgh_2 \) характеризует конечное положение (состояние) тела. Величина \( mgh_1=E_{п1} \) — потенциальная энергия тела в начальном состоянии; величина \( mgh_2=E_{п2} \) — потенциальная энергия тела в конечном состоянии.

Можно записать ​\( A=E_{п1}-E_{п2} \)​, или \( A=-(E_{п2}-E_{п1}) \), или \( A=-E_{п} \).

Таким образом, работа силы тяжести равна изменению потенциальной энергии тела. Знак «–» означает, что при движении тела вниз и соответственно при совершении силой тяжести положительной работы потенциальная энергия тела уменьшается. Если тело поднимается вверх, то работа силы тяжести отрицательна, а потенциальная энергия тела увеличивается.

Если тело находится на некоторой высоте ​\( h \)​ относительно поверхности Земли, то его потенциальная энергия в данном состоянии равна ​\( E_п=mgh \)​. Значение потенциальной энергии зависит от того, относительно какого уровня она отсчитывается. Уровень, на котором потенциальная энергия равна нулю, называют нулевым уровнем.

В отличие от кинетической энергии потенциальной энергией обладают покоящиеся тела. Поскольку потенциальная энергия — это энергия взаимодействия, то она относится не к одному телу, а к системе взаимодействующих тел. В данном случае эту систему составляют Земля и поднятое над ней тело.

3. Потенциальной энергией обладают упруго деформированные тела. Предположим, что левый конец пружины закреплён, а к правому её концу прикреплён груз. Если пружину сжать, сместив правый её конец на ​\( x_1 \)​, то в пружине возникнет сила упругости ​\( F_{упр1} \)​, направленная вправо (рис. 49).

Если теперь предоставить пружину самой себе, то её правый конец переместится, удлинение пружины будет равно \( x_2 \)​, а сила упругости \( F_{упр2} \).

Работа силы упругости равна

\[ A=F_{ср}(x_1-x_2)=k/2(x_1+x_2)(x_1-x_2)=kx_12/2-kx_22/2 \]

​\( kx_12/2=E_{п1} \)​ — потенциальная энергия пружины в начальном состоянии, \( kx_22/2=E_{п2} \) — потенциальная энергия пружины во конечном состоянии. Работа силы упругости равна изменению потенциальной энергии пружины.

Можно записать ​\( A=E_{п1}-E_{п2} \)​, или \( A=-(E_{п2}-E_{п1}) \), или \( A=-E_{п} \).

Знак «–» показывает, что при растяжении и сжатии пружины сила упругости совершает отрицательную работу, потенциальная энергия пружины увеличивается, а при движении пружины к положению равновесия сила упругости совершает положительную работа, а потенциальная энергия уменьшается.

Если пружина деформирована и её витки смещены относительно положения равновесия на расстояние ​\( x \)​, то потенциальная энергия пружины в данном состоянии равна ​\( E_п=kx2/2 \)​.

4. Движущиеся тела так же могут совершить работу. Например, движущийся поршень сжимает находящийся в цилиндре газ, движущийся снаряд пробивает мишень и т.п. Следовательно, движущиеся тела обладают энергией.

Энергия, которой обладает движущееся тело, называется кинетической энергией. Кинетическая энергия ​\( E_к \)​ зависит от массы тела и его скорости \( E_к=mv2/2 \). Это следует из преобразования формулы работы.

Работа ​\( A=FS \)​. Сила ​\( F=ma \)​. Подставив это выражение в формулу работы, получим ​\( A=maS \)​.

Так как ​\( 2aS=v2_2-v2_1 \)​, то ​\( A=m(v2_2-v2_1)/2 \)​ или \( A=mv2_2/2-mv2_1/2 \), где ​\( mv2_1/2=E_{к1} \)​ — кинетическая энергия тела в первом состоянии, \( mv2_2/2=E_{к2} \) — кинетическая энергия тела во втором состоянии.

Таким образом, работа силы равна изменению кинетической энергии тела: ​\( A=E_{к2}-E_{к1} \)​, или ​\( A=E_к \)​. Это утверждение — теорема о кинетической энергии.

Если сила совершает положительную работу, то кинетическая энергия тела увеличивается, если работа силы отрицательная, то кинетическая энергия тела уменьшается.

5. Полная механическая энергия ​\( E \)​ тела — физическая величина, равная сумме его потенциальной ​\( E_п \)​ и кинетической \( E_п \) энергии: \( E=E_п+E_к \).

Пусть тело падает вертикально вниз и в точке А находится на высоте ​\( h_1 \)​ относительно поверхности Земли и имеет скорость ​\( v_1 \)​ (рис. 50).

В точке В высота тела \( h_2 \) и скорость \( v_2 \) Соответственно в точке А тело обладает потенциальной энергией ​\( E_{п1} \)​ и кинетической энергией \( E_{к1} \), а в точке В — потенциальной энергией \( E_{п2} \) и кинетической энергией \( E_{к2} \).

При перемещении тела из точки А в точку В сила тяжести совершает работу, равную А. Как было показано, ​\( A=-(E_{п2}-E_{п1}) \)​, а также \( A=E_{к2}-E_{к1} \). Приравняв правые части этих равенств, получаем: ​\( -(E_{п2}-E_{п1})=E_{к2}-E_{к1} \)​, откуда \( E_{к1}+E_{п1}=E_{п2}+E_{к2} \) или ​\( E_1=E_2 \)​.

Это равенство выражает закон сохранения механической энергии: полная механическая энергия замкнутой системы тел, между которыми действуют консервативные силы (силы тяготения или упругости) сохраняется.

В реальных системах действуют силы трения, которые не являются консервативными, поэтому в таких системах полная механическая энергия не сохраняется, она превращается во внутреннюю энергию.

  • Примеры заданий
  • Ответы

Часть 1

1. Два тела находятся на одной и той же высоте над поверхностью Земли. Масса одного тела ​\( m_1 \)​ в три раза больше массы другого тела ​\( m_2 \)​. Относительно поверхности Земли потенциальная энергия

1) первого тела в 3 раза больше потенциальной энергии второго тела 2) второго тела в 3 раза больше потенциальной энергии первого тела 3) первого тела в 9 раз больше потенциальной энергии второго тела

4) второго тела в 9 раз больше потенциальной энергии первого тела

2. Сравните потенциальную энергию мяча на полюсе ​\( E_п \)​ Земли и на широте Москвы ​\( E_м \)​, если он находится на одинаковой высоте относительно поверхности Земли.

1) ​\( E_п=E_м \)​
2) \( E_п>E_м \)
3) \( E_п

Источник: https://fizi4ka.ru/ogje-2018-po-fizike/potencialnaja-i-kineticheskaja-jenergija-zakon-sohranenija-mehanicheskoj-jenergii.html

Поделиться:
Нет комментариев

    Добавить комментарий

    Ваш e-mail не будет опубликован. Все поля обязательны для заполнения.